Füüsikas on rõhk jagatud pindalaühikuga. Jõud on omakorda mass korda kiirendus. See seletab, miks talvel seikleja on küsitava paksusega jääl ohutum, kui ta lamab pinnale pikali, mitte püsti seistes; tema jääle avaldatav jõud (tema mass korrutab raskusjõu mõjul allapoole kiirenemist) on mõlemal juhul sama, kuid kui ta lamades lamedal, mitte kahel jalal seistes, jaotub see jõud suuremal alal, vähendades seeläbi survet jää.
Ülaltoodud näide käsitleb staatilist survet - see tähendab, et selles "probleemis" ei liigu miski (ja loodetavasti see nii ka jääb!). Dünaamiline rõhk on erinev, hõlmates objektide liikumist läbi vedelike - see tähendab vedelike või gaaside - või vedelike endi liikumist.
Üldine rõhuvõrrand
Nagu märgitud, on rõhk jõud jagatud pindalaga ja jõud on mass korda kiirendus. Mass (m) võib siiski kirjutada ka tiheduse korrutisena (ρ) ja maht (V), kuna tihedus on lihtsalt mass jagatud mahuga. See tähendab, et:
\ rho = \ frac {m} {V} \ text {siis} = m = \ rho V
Samuti annab korrapäraste geomeetriliste jooniste korral pindalaga jagatud maht lihtsalt kõrguse.
See tähendab, et näiteks silindris seisva vedeliku kolonni puhul on rõhk (P) võib väljendada järgmiste standardühikutena:
P = {mg \ üle {1pt} A} = {ρVg \ üle {1pt} A} = ρg {V \ üle {1pt} A} = ρgh
Siin,hon sügavus vedeliku pinna all. See näitab, et rõhk vedeliku mis tahes sügavuses ei sõltu tegelikult sellest, kui palju vedelikku on; võite olla väikeses paagis või ookeanis ja rõhk sõltub ainult sügavusest.
Dünaamiline rõhk
Vedelikud ei istu ilmselgelt ainult paakides; nad liiguvad, pumbates neid sageli läbi torude, et ühest kohast teise pääseda. Liikuvad vedelikud avaldavad survet nende sees olevatele objektidele nii nagu seisvad vedelikud, kuid muutujad muutuvad.
Võib-olla olete kuulnud, et objekti koguenergia on selle kineetilise energia (liikumise energia) ja potentsiaali summa energia (energia, mida ta "salvestab" kevadisel koormusel või on maapinnast kaugel) ja et see summa jääb suletuna konstantseks süsteemid. Samamoodi on vedeliku kogurõhk selle staatiline rõhk, mis on antud avaldise abilρghülaltoodud, lisatud selle dünaamilisele rõhule, mis on antud avaldisega (1/2)ρv2.
Bernoulli võrrand
Ülaltoodud jaotis on füüsika kriitilise võrrandi tuletamine, millel on tagajärjed kõigele sellele liigub läbi vedeliku või kogeb ise voolu, sealhulgas lennukit, torustikusüsteemi vett või pesapallid. Vormiliselt on
P_ {kokku} = ρgh + {1 \ üle {1pt} 2} ρv ^ 2
See tähendab, et kui vedelik siseneb süsteemi läbi etteantud laiuse ja etteantud kõrguse toru ning lahkub süsteemist erineva laiuse ja erineva kõrgusega toru kaudu võib süsteemi kogurõhk ikkagi püsida pidev.
See võrrand tugineb mitmetele eeldustele: vedeliku tihedusρei muutu, vedeliku vool on ühtlane ja hõõrdumine ei ole tegur. Isegi nende piirangute korral on võrrand erakordselt kasulik. Näiteks saate Bernoulli võrrandi põhjal kindlaks teha, et kui vesi väljub kanalist, millel on a väiksema läbimõõduga kui selle sisenemiskoht, liigub vesi kiiremini (mis tõenäoliselt on intuitiivne; kitsaste kanalite läbimisel on jõgedel suurem kiirus) ja suurema rõhu korral on selle rõhk madalam (mis pole ilmselt intuitiivne). Need tulemused tulenevad võrrandi variatsioonist
P_1 - P_2 = {1 \ üle {1pt} 2} ρ ({v_2} ^ 2 - {v_1} ^ 2)
Seega, kui tingimused on positiivsed ja väljumiskiirus on suurem kui sisenemiskiirus (stv2 > v1), peab väljumisrõhk olema madalam kui sisenemisrõhk (stP2 < P1).